Математика естественно-единой теории взаимодействий

Разговоры на отвлеченные темы

Модераторы: morozov, mike@in-russia

Ответить
Александр Рыбников
Сообщения: 12
Зарегистрирован: Пт июн 22, 2018 22:19

Математика естественно-единой теории взаимодействий

Номер сообщения:#1   Александр Рыбников » Ср июн 05, 2019 4:23

Зачастую производящая функция последовательности чисел является рядом Тейлора некоторой аналитической функции. Несмотря на актуальность последовательности из степеней постоянной тонкой структуры соответствующая производящая функция была неизвестна.

Известно, что существует фундаментальная связь между аналитичностью функции и скоростью убывания её коэффициентов Фурье. Чем «лучше» функция, тем быстрее её коэффициенты стремятся к нулю, и наоборот. Степенное убывание коэффициентов Фурье присуще функциям класса C^k, а экспоненциальное — аналитическим функциям. Отсюда следует возможность существования гипераналитических функций, для которых убывание коэффициентов Фурье соответствует тетрации.

Естественная гипераналитическая функция возникает при рассмотрении решётки с шагом L, в узлах которой расположены не определённые пока объекты. Распределение центров объектов можно описать с помощью решётчатой функции (РФ). Определение одномерной РФ основано на следующем тождестве
\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}(\frac{x}{\sigma})^{2}}dx=\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\int_{-\frac{L}{2}}^{\frac{L}{2}}\sum_{n=-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}(\frac{x-nL}{\sigma})^{2}}dx.
Впервые значение этого одномерного интеграла было вычислено в 1729 году Леонардом Эйлером во время его работы в Петербургской Академии наук. Карл Фридрих Гаусс, чьим именем названа подинтегральная функция первого интеграла, родится 30 апреля 1777 года.
Отсюда РФ есть
\mathbb{R}(x)=\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\sum_{n=-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}(\frac{x-nL}{\sigma})^{2}}.
Очевидно, что РФ не может быть разложена в ряд Фурье, так как она не интегрируется в элементарных функциях. В силу этого РФ не может быть разложена на чётную и нечётную функцию, в то время как произвольная аналитическая функция может быть единственным образом представлена в виде суммы нечётной и чётной функций в интервале [a, b]:
f(x-a)=g(x-a)+h(x-a),
где
g(x-a)=\frac{f(x-a)-f(b-x)}{2},
h(x-a)=\frac{f(x-a)+f(b-x)}{2}.

Благодаря этому РФ может быть разложена в бесконечный ряд по двум примитивным гипераналитическим функциям путём последовательных попыток разложения на чётную и нечётную функцию. Таким образом, РФ может быть разложена в ряд самым простым способом, но в отличие от ортонормированного ряда Фурье полученный ряд таковым не является.

Введённая функция имеет важное значение для квантовой физики поскольку полученное разложение определяет пространство взаимодействий. Основанием для такого утверждения является то, что коэффициенты разложения являются интенсивностями известных взаимодействий, выраженных через постоянную тонкой структуры (ПТС).
Введём следующие определения:
\mathbb{R}\left(0\right)=\mathbb{R}_{max}=\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\sum_{n=-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}\left(\frac{-n}{\sigma}\right)^{2}},
\mathbb{R}\left(1/2\right)=\mathbb{R}_{min}=\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\sum_{n=-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}\left(\frac{1/2-n}{\sigma}\right)^{2}}.
Теперь введём параметр тонкой структуры \alpha как функцию от \sigma:
\alpha\left(\sigma\right)=\frac{1}{2}\frac{\mathbb{R}_{max}-\mathbb{R}_{min}}{\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min}}.
Выбор названия и обозначения этого параметра обусловлен тем, что
\alpha\left(0.4992619105929628\right)=\alpha=\frac{e^2}{\ 4 \pi \varepsilon_0 \hbar c},
где e — элементарный электрический заряд,
\hbar — постоянная Дирака (или приведённая постоянная Планка)
c — скорость света в вакууме,
\varepsilon_0 — электрическая постоянная.

Теперь аппроксимация \mathbb{R}(x) будет иметь вид:
\begin{multline}
A\left(x\right)=\frac{\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min}}{2}(1+2\alpha cos\left(2\pi x\right))\\
+2\sum_{i=1}^{\infty}\alpha^{4^{i}}\left(cos\left(2i\times 2\pi x\right)-1\right)\\
+\frac{2}{\mathbb{W}_{max}}\sum_{i=1}^{\infty}\alpha^{9{i}^2}\left(cos\left(3 \times (2i-1)\times 2\pi x\right)-cos\left((2i-1) \times 2\pi x\right)\right),
\end{multline}
где \mathbb{W}_{max} — нормировочный множитель (равный значению cos\left(3 \times (2i-1)\times 2\pi x\right)-cos\left((2i-1) \times 2\pi x\right) в точке максимума). Коэффициент 2 при всех косинусах является следствием симметрии \mathbb{R}(x) относительно x=0.

Для квантования времени прямое использование идеи решётки является слишком формальным. Поэтому целесообразно использовать определение производной по времени, но без перехода к пределу. Пусть \mathbb{R}\left(t\right) есть РФ на единичном интервале \left[-T/2, T/2\right]
при \tau=\sigma и T=1:
\mathbb{R}\left(t\right)=\frac{1}{\tau\sqrt{2\pi}}\sum_{i=-\infty}^{\infty}\left[\exp\left(-\frac{1}{2}\left(\frac{t+T/4-iT}{\tau}\right)^{2}\right)-\exp\left(-\frac{1}{2}\left(\frac{t-T/4-iT}{\tau}\right)^{2}\right)\right].
\mathbb{R}\left(t\right) также является гипераналитической функцией, поскольку имеет место следующая аппроксимация:
\alpha_{eff}\left(t,\tau\right)=\sum_{k=0}^{\infty}\left(-1\right)^{k+1}\alpha^{(2k+1)^{2}}sin\left(2\pi\left(2k+1\right)t\right).
Таким образом, найдены гипераналитические производящие функции последовательности постоянной тонкой структуры.
Прежде чем переходить к следствиям, хотелось бы услышать мнение о новизне гипераналитических функций.

Александр Рыбников
Сообщения: 12
Зарегистрирован: Пт июн 22, 2018 22:19

Re: Математика естественно-единой теории взаимодействий

Номер сообщения:#2   Александр Рыбников » Пт июн 07, 2019 17:13

Поскольку новизна гипераналитических функций не оспаривается, то можно продолжить изложение.

Отметим, что нормальное распределение является бесконечно делимым распределением. Поэтому принципиально важным является независимость полученных результатов от размеров решёток L и T. Это означает, что при рассмотрении каждого взаимодействия имеется ввиду решётка со специфическими значениями параметров. Например, статья "R. R. Nair, P. Blake, A. N. Grigorenko, K. S. Novoselov, T. J. Booth, T. Stauber, N. M. R. Peres, A. K. Geim. Fine Structure Constant Defines Visual Transparency of Graphene. Science 320, 1308 (2008) DOI:10.1126/science.1156965" экспериментально подтвердила, что оптическая прозрачность одноатомного 2М-слоя графена зависит только от безразмерных величин: постоянной тонкой структуры \alpha и числа \pi.

Решётчатая модель пространства-времени позволяет выделить четыре взаимодействия из разложения РФ:
сильное магнитное взаимодействие (№ 1),
электромагнитное взаимодействие (№ 2),
интерференционное «электрослабое» взаимодействие (№ 3),
слабое взаимодействие (№ 4)
и три взаимодействия из разложения дискретной производной РФ:
электромагнитное взаимодействие (№ 2),
гравитационное взаимодействие (№ 5),
неизвестное взаимодействие (№ 6).

=== Взаимодействие № 1 ===

Постоянный член разложения РФ в конечном виде равен \alpha^0=1. Поэтому целесообразно рассмотреть его значение относительно коэффициента второго члена. В этом случае постоянный член разложения будет иметь известное физическое значение (см. P.A.M. Dirac, Quantized Singularities in the Electromagnetic Field, Proceedings of the Royal Society, A133 (1931) pp 60‒72):
\frac{q_{S}}{q_{e}}=\frac{q_{N}}{q_{p}}=\frac{1}{2\alpha},
где q_{S} и q_{N} — заряды магнитного монополя Дирака, q_{e} — заряд электрона и q_{p} — заряд позитрона. Из этого следует, что пространственная решётка образована монополями Дирака.

=== Взаимодействие № 2 ===

Решётчатая модель пространства-времени позволяет выделить два члена в разложениях \mathbb{R}(x) и \mathbb{R}(t), пропорциональных \alpha:
(\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min})\alpha cos\left(2\pi x\right)
и
-\alpha sin\left(2\pi t\right).
Так как постоянный член равный 1 был идентифицирован как стационарное магнитное поле магнитного монополя, то член пропорциональный (\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min})\alpha cos\left(2\pi x\right) можно сопоставить с утверждением Максвелла, что электрический ток \mathbf{I} и изменение электрической индукции \mathbf E порождают вихревое магнитное поле \mathbf{H}:
rot \mathbf{H} \sim \mathbf{I} + \partial \mathbf E / \partial t.
Соответственно, член пропорциональный -\alpha sin\left(2\pi x\right) можно сопоставить с утверждением Максвелла, что изменение магнитной индукции \mathbf H порождает вихревое электрическое поле \mathbf{E}:
rot \mathbf{E} \sim \partial \mathbf H / \partial t.
Таким образом, почти двукратное различие в величине коэффициентов при cos\left(2\pi x\right) и sin\left(2\pi x\right) указывает на реальное существование тока смещения, понятия введенного Дж. К. Максвеллом при построении теории электромагнитного поля. Таким образом, теория предсказывает не только фотон, но и существование частицы "точечного тока".
Но и это ещё не всё. Существует также сравнимая по величине с электрослабым взаимодействием часть частицы "точечного тока". Это видно из разложения \mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min} по степеням \alpha:
{\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min}}-2=4 * \sum_{k=1}^{\infty} \alpha^{4^{k}}.
Именно эта часть участвует в интерференционном электрослабом взаимодействии.
Но и это ещё не всё. Есть существенное различие между \mathbb{R}(x) и \mathbb{R}(t). В первом случае каждый последующий член разложения получается простым вычитанием предыдущего, т.е. все члены независимы друг от друга. Во втором случае для определения значений коэффициентов a_{k} используется как минимум k+1 уравнений с различными значениями l:
\sum_{i=0}^{k}\left(-1\right)^{i}a_{i}sin\left(\frac{2i+1}{2l+1}\frac{2\pi}{4}\right)=\mathbb{R}\left(\frac{1}{4\left(2l+1\right)}\right),
поскольку особенность решения этой системы уравнений состоит в том, что даже если нужно найти решения для k гармоник, то надо решать систему для k+1 гармоник. Таким образом, взаимодействия №2, №5 и №6 являются зацепляющимися, т.е. необходимо вычислить амплитуду последующего взаимодействия заранее. Говоря другими словами, вихревое электрическое поле появится одновременно с гравитацией (взаимодействием №5), а гравитация вызывает в свою очередь взаимодействие №6 (антигравитацию) и т.д.

=== Взаимодействие № 3 ===

Зависимость величины слабых сил от расстояния имеет существенно отличающиеся участки. На начальном участке эта зависимость параллельна зависимости электромагнитных сил. Так как первая чётная разность содержит cos\left(2\times2\pi x\right) с удвоенным аргументом, то можно сказать, что этот член соответствует описанию интерференционного взаимодействия частиц "точечного тока" и нейтрино. Коэффициент при cos\left(2\times2\pi x\right) равен 2\alpha^{4}. Предполагая, что двойка отражает существование двух состояний частиц "точечного тока" и нейтрино, её можно не учитывать при оценки интенсивности.

Ввиду увеличения частоты (по сравнению с предыдущим косинусом) значение интенсивности интерференционного электрослабого взаимодействия равно \sqrt{2}\alpha^{4}=4.01\times10^{-9}. Это значение соответствует окончанию прямолинейного участка. Чётные разности с другими значениями коэффициентов и другими частотами повторяются регулярно для последующих
поколений лептонов.

Важное значение для идентификации указанного взаимодействия имеет уникальное свойство примитивной гипераналитической функции \overline{\mathbb{V}}(2i\times2\pi x) - несохранение чётности.

=== Взаимодействие № 4 ===

Собственно слабому взаимодействию соответствуют cos\left(3\times2\pi x\right) и cos\left(2\pi x\right) с коэффициентом 2\alpha^{9}. Предполагая, что двойка отражает существование двух состояний нейтрино, её можно не учитывать при оценки интенсивности. Ввиду увеличения частоты в три раза значение интенсивности интерференционного электрослабого взаимодействия должно быть умножено на \sqrt{3}. Ввиду ненормированности
\mathbb{W}\left((2i-1)\times2\pi x\right) коэффициент при ней должен быть поделен на её максимальное значение \mathbb{W}_{max} равное \cong1.5396. В результате получаем значение \sqrt{3}\alpha^{9}/\mathbb{W}_{max}=6.60\times10^{-20}. Это значение соответствует окончанию криволинейного участка. Нечётные разности с другими значениями коэффициентов и другими частотами повторяются регулярно для последующих поколений лептонов, перекрывая весь диапазон совместно с взаимодействием № 3.

Важное значение для идентификации указанного взаимодействия имеет уникальное свойство примитивной гипераналитической функции \mathbb{W}\left((2i-1)\times2\pi x\right) — несохранение чётности.

Взаимодействия № 3 и № 4 связаны друг с другом набором из двух не ортогональных гипераналитических функций. Это означает, что взаимодействующие лептоны изначально описываются как смешанные состояния вне зависимости имеет нейтрино массу или нет. Таким образом, превращения нейтрино одного поколения в нейтрино другого поколения являются естественным квантовым феноменом.

Зависимость величины слабых сил от расстояния имеет участок, на котором скорость их уменьшения описывается именно коэффициентами разложения РФ.

Значения нижних границ приведенные в нижеследующей таблице показывают, что лептоны четвёртого поколения не могут существовать поскольку ввиду различных скоростей уменьшения нижних границ каждого из взаимодействий № 3 и № 4, они в конечном счёте перекрывают друг друга в этом диапазоне.
Поколение Взаимодействие №3 Взаимодействие №4
1...…………. \sqrt{2}\alpha^{4}…………….. \sqrt{3}\alpha^{9}/\mathbb{W}_{max}
2...…………. \sqrt{4}\alpha^{16}…………….. \sqrt{6}\alpha^{36}/\mathbb{W}_{max}
3...…………. \sqrt{8}\alpha^{64}…………….. \sqrt{9}\alpha^{81}/\mathbb{W}_{max}
4...…………. \sqrt{16}\alpha^{256}…………….. \sqrt{12}\alpha^{144}/\mathbb{W}_{max}

=== Взаимодействие № 5 ===

Так как первый коэффициент разложения дискретной производной РФ уже идентифицирован в качестве интенсивности электромагнитного взаимодействия, можно ожидать, что второй коэффициент имеет отношение к единственному оставшемуся взаимодействию — гравитационному. Для получения интенсивности гравитационного взаимодействия второй коэффициент \alpha^{9} достаточно возвести в квадрат и умножить на \sqrt{3} (для учёта другой частоты).

Получаемое значение менее чем на процент превышает константу гравитационного взаимодействия:
G\frac{m_{p}^{2}}{\hbar c}=5.906\times10^{-39},
где G - гравитационная постоянная,
m_{p} - масса протона.
Это расхождение даёт верхнюю оценку квантовой поправки, которая может быть внесена в закон тяготения.

Сначала покажем как будет выглядеть константа G если вместо массы протона m_{p} ввести новую константу — присоединённую массу протона m_{pa}. В этом случае значение G будет иметь следующий вид:
G=\sqrt{3}\alpha^{18}\frac{\hbar c}{m_{pa}^{2}}.
На основе данных, приведённых в нижеследующей таблице (взяты из Википедии 07.03.2018), получаем:
m_{pa}=1.68082*10^{-27}.
Таким образом, значение m_{pa} всего на 9 электронных масс превышает массу протона m_{p} и может считаться достоверным. Более правильно сказать, что в данный момент точность m_{pa} определяется точностью G, а не наоборот.
\hbar= 1.054 571 800(13) \times 10^{-34} Дж c
с=299 792 458 м/с
\alpha=7.297 352 566 4(17) \times 10^{-3}
G=6.674 08(31) \times10^{-11} м^{3} с^{-2} кг^{-1}
В качестве примера оценки m_{pa} можно считать, что эта величина включает массу протона m_{p} и массу электрона m_е. Кроме того необходимо включить массу нейтрона m_n с коэффициентом \delta — долей нейтронов на один протон, которая составляет десятые для звёзд и единицы для планет. Также надо вычесть энергию связи связанных нуклонов, которая различна для звёзд и планет. Наконец, надо добавить
кинетическую энергию на нуклон и другие возможные вклады. Кроме того на один нуклон приходится не менее 20 миллиардов фотонов.

=== Взаимодействие № 6 ===

Оставшиеся члены разложения дискретной производной РФ могут быть интерпретированы только как взаимодействия существенно более слабые чем гравитационное.

Таким образом, производящие функции дают интенсивности фундаментальных взаимодействий.

Аватара пользователя
morozov
Сообщения: 32831
Зарегистрирован: Вт май 17, 2005 18:44
Откуда: с Уралу
Контактная информация:

Re: Математика естественно-единой теории взаимодействий

Номер сообщения:#3   morozov » Пт июн 07, 2019 18:22

Я немного глянул.
Не заметно у автора следов математического образования. Нелепости встречаются наверно часто:
"Очевидно, что РФ не может быть разложена в ряд Фурье, так как она не интегрируется в элементарных функциях."

Дальнейшие заявления не аргументируются, автор выше этого.

В любом случае это не математическая физика и вообще не физика....

Стоит перенести тему, например, в "Дискуссионный клуб"
С уважением, Морозов Валерий Борисович

Александр Рыбников
Сообщения: 12
Зарегистрирован: Пт июн 22, 2018 22:19

Re: Математика естественно-единой теории взаимодействий

Номер сообщения:#4   Александр Рыбников » Пт июн 07, 2019 18:50

morozov писал(а):
Пт июн 07, 2019 18:22
Не заметно у автора следов математического образования. Нелепости встречаются наверно часто:
"Очевидно, что РФ не может быть разложена в ряд Фурье, так как она не интегрируется в элементарных функциях."
Уважаемый morozov!
Вы хотите сказать, что Вам известно разложение в ряд Фурье функции
e^{-\frac{1}{2}(\frac{x}{\sigma})^{2}}?
Вы могли бы дать ссылку или привести Ваш вариант разложения?

Аватара пользователя
morozov
Сообщения: 32831
Зарегистрирован: Вт май 17, 2005 18:44
Откуда: с Уралу
Контактная информация:

Re: Математика естественно-единой теории взаимодействий

Номер сообщения:#5   morozov » Пт июн 07, 2019 23:05

Я хочу сказать, что Вы в математике профан. Да и с физикой никак, школу-то закончили?

Тема будет перенесена.
С уважением, Морозов Валерий Борисович

Александр Рыбников
Сообщения: 12
Зарегистрирован: Пт июн 22, 2018 22:19

Re: Математика естественно-единой теории взаимодействий

Номер сообщения:#6   Александр Рыбников » Ср июн 12, 2019 2:21

Уважаемый morozov не сумел опровергнуть новизну разложения в ряд Фурье функции Гаусса и перенёс тему из математики.
Поэтому можно перейти к обсуждению физических следствий.

Безразмерный параметр \sigma равен отношению «радиуса» некоторого физического объекта, расположенного в каждой ячейке периодического пространства, к длине стороны ячейки L. Кандидатом на роль физического объекта является магнитный монополь Дирака. Таким образом, монополь является элементом периодического пространства и не может быть обнаружен экспериментально как изолированный физический объект.

Идеальный «кристалл пространства» можно рассматривать как диэлектрический «магнито-ионный» кристалл, по которому могут распространяться фотоны. Однако, такие фотоны могут быть только коротко живущими (виртуальными), так как каждый монополь находится в основном состоянии.
Так как A\left(x\right) описывается симметричной функцией от любой координаты, то можно сказать, что упорядоченные по степеням \alpha члены A\left(x\right) имеют отношение к бозонам. Следует отметить, что это же упорядочение (при незначительном изменении величин коэффициентов) совпадает с разложением A\left(x\right) по сферическим гармоникам.

Идеальный «кристалл пространства» не имеет времени (другими словами не изменяется), поскольку он состоит только из бозонов, которые (в соответствии с определением бозонов) инвариантны относительно перестановок. Соответственно, в момент времени t=0 при температуре T=0 постоянная тонкой структуры \alpha равна \alpha\left(0.5\right)=0.00719188. Отсюда следует, что для получения реального «кристалла пространства» в него надо ввести фермионы.
В отличие от Стандартной модели, где элементарные частицы являются базой для построения модели, в данной модели вводятся только те частицы, которые ей соответствуют. Таковыми могут быть дефекты идеального «кристалла пространства». В обычных кристаллах существует два типа дефектов - по Шоттки и Френкелю. В «кристалле пространства» дефекты по Шоттки не могут реализоваться поскольку нельзя признать реальной возможность, что монополь, покинувший свою исходную позицию в конце концов выйдет на поверхность «кристалла пространства». Поэтому реализуются только дефекты по Френкелю. Монополь может переместиться из узла решетки, оставляя там вакансию, в центр решетки.
Таким образом, "электрон" - это отсутствие S монополя. Соответственно, "протон" - это S монополь, расположенный в центре куба.
Естественно, что электрон и протон имеют сильную магнитную связь с пространством кристалла. В результате этого взаимодействия каждый из них приобретает эффективную массу. Таким образом, в отличие от Стандартной модели, в данной модели нет необходимости в бозоне Хиггса.

В Стандартной Модели предполагается, что электрическое взаимодействие электрона и протона приводит к образованию атома водорода. В данной теории возможно сильное магнитное взаимодействие электрона и протона, приводящее к образованию нейтрона. Квантово-механическое описание такой системы существенно отличается от описания атома водорода. Во-первых, плотность распределения протона будет размазана по объёму нескольких ячеек. Во-вторых, плотность распределения электрона будет вписана в протон из-за сильного магнитного взаимодействия. Таким образом, можно говорить о нейтроне как протоне с внутренним электроном. Исходя из структуры нейтрона можно предположить, что и ядро также представляет собой распределение электронов по распределению протонов.

Известно, что Ричард Фейнман объяснил электрические силы отталкивания между электронами обменом виртуальными фотонами. Поскольку размеры ядра очень малы, то можно предположить, что силы притяжения в ядре возникают в результате обмена виртуальными нейтрино между протонами и электронами.

Для образования дефектов требуются определенные затраты энергии (энергии активации процесса образования дефекта), однако оно сопровождается увеличением энтропии за счет возрастания степени разупорядоченности решетки, что вызывает уменьшение энергии Гиббса
G = U + PV - TS,

где U — внутренняя энергия,
P — давление,
V — объём,
T — абсолютная температура,
S — энтропия.
Следовательно, образование подобных дефектов оказывается энергетически выгодным и приводит к повышению стабильности кристалла. Отсюда следует, что тепловые дефекты являются равновесными и каждой температуре соответствует их определенная равновесная концентрация в кристалле.

Поскольку образование тепловых дефектов является процессом вероятностным, а вероятность термически активируемого флуктуационного перехода монополя из узла в междоузлие пропорциональна величине ехр(—E/kT), где E — энергия активации процесса образования дефекта, k — постоянная Больцмана и T — абсолютная температура, то и равновесная концентрация данного дефекта при температуре T будет пропорциональна этой величине.

Из приведенных уравнений следует, что равновесная концентрация дефектов по Френкелю является экспоненциальной функцией температуры и энергии активации. Возрастание температуры и соответственно уменьшение энергии активации приводят к увеличению равновесной концентрации дефектов.

Любые точечные дефекты обладают способностью к миграции (диффузии) в кристаллической решетке в результате тепловых флуктуаций. Например, монополь в междоузлии может переходить при соответствующем возбуждении в соседнее междоузлие, вакансии мигрируют за счет перемещения соседнего монополя в вакантный узел, т. е. путем последовательного обмена позициями между монополями и вакансиями (при таком так называемом вакансионном механизме диффузии перемещение вакансий в одном направлении эквивалентно перемещению монополей в другом).

Перемещение "электрона" происходит одновременно с перемещением монополя, которое описывается исходной наиболее высокочастотной парой со знаком минус, что означает исчезновение в будущем, а затем возникновение в прошлом в ячейке, которую занимал "электрон". Если этот процесс описывать в одномерном времени, то он будет тождественно равен нулю. Во введённом «правом-левом» времени перемещение монополя фиксируется изменением его поляризации. Соответственно, "электрон" испытывает вращение интерпретируемое как спин.

Предложенная модель пространства без затруднений решает проблему материи и антиматерии, а также правого и левого, поскольку процесс образования дефектов вблизи каждой вершины определяется типом вершинного монополя (N или S) и ориентацией координатных осей.

Схема взаимосвязи введённых частиц и взаимодействий приведена на рисунке.
Изображение
Вложения
Digraph_Interaction_dot.png
Digraph_Interaction_dot.png (52.73 КБ) 363 просмотра

Аватара пользователя
morozov
Сообщения: 32831
Зарегистрирован: Вт май 17, 2005 18:44
Откуда: с Уралу
Контактная информация:

Re: Математика естественно-единой теории взаимодействий

Номер сообщения:#7   morozov » Ср июн 12, 2019 13:18

Уважаемый morozov не сумел опровергнуть новизну разложения в ряд Фурье функции Гаусса и перенёс тему из математики.
Это задачка первый курс мехмата, на зачет.

Вам не зачет.
Ответ можно найти в любом справочнике ПРЕОБРАЗОВАНИЕ Фурье функции Гаусса совпадает со своим преобразованием.

Википедию что ль посмотрели бы.

А разлагать по неортогональным функциям - идиотизм.
С уважением, Морозов Валерий Борисович

Александр Рыбников
Сообщения: 12
Зарегистрирован: Пт июн 22, 2018 22:19

Re: Математика естественно-единой теории взаимодействий

Номер сообщения:#8   Александр Рыбников » Ср июн 12, 2019 16:24

morozov писал(а):
Ср июн 12, 2019 13:18
Ответ можно найти в любом справочнике ПРЕОБРАЗОВАНИЕ Фурье функции Гаусса совпадает со своим преобразованием.
Ответ можно найти в любом справочнике только когда знаешь, что искать. А Вы не знаете, что ПРЕОБРАЗОВАНИЕ Фурье - это не разложение в ряд Фурье.
Мне говорили, что на forum.lebedev.ru не разбираются в математике. Но чтобы настолько, я не ожидал. Вас ведь никто не поправил!

Аватара пользователя
morozov
Сообщения: 32831
Зарегистрирован: Вт май 17, 2005 18:44
Откуда: с Уралу
Контактная информация:

Re: Математика естественно-единой теории взаимодействий

Номер сообщения:#9   morozov » Ср июн 12, 2019 17:53

не надо хамить.
Вы дилетант и таким отстранитесь... Не удастся Вам выдать себя за знатока математики.

Ваши речи бессмысленны. Тут что ни фраза, то бред.

Человек, разлагающий функцию Гаусса в ряд Фурье - идиот.

С математикой мы все выяснили. С физикой не лучше. Весело конечно, но перечислять и даже читать бред не вижу смысла.

Занятие физикой (и математикой) кроме знаний предмета предполагает умение решать задачи. Уверенно могу сказать, что Вы в жизни не решали задач.
Разбирать данный труд нет смысла. Просто то, что Вы слышали не раз в школе: "Садись, два!"
С уважением, Морозов Валерий Борисович

Александр Рыбников
Сообщения: 12
Зарегистрирован: Пт июн 22, 2018 22:19

Re: Математика естественно-единой теории взаимодействий

Номер сообщения:#10   Александр Рыбников » Ср июн 12, 2019 18:45

morozov писал(а):
Ср июн 12, 2019 17:53
не надо хамить.
Регулярно хамите Вы. Я в таком стиле ни с кем не общаюсь.
morozov писал(а):
Ср июн 12, 2019 17:53
Не удастся Вам выдать себя за знатока математики.
На Вашем фоне кто-угодно выглядит знатоком математики.
morozov писал(а):
Ср июн 12, 2019 17:53
Человек, разлагающий функцию Гаусса в ряд Фурье - идиот.
Видимо, многие так думали. А я попробовал и получил ВСЕ взаимодействия.

Даже Ричард Фейнман не додумался, когда создавал КЭД.

Аватара пользователя
morozov
Сообщения: 32831
Зарегистрирован: Вт май 17, 2005 18:44
Откуда: с Уралу
Контактная информация:

Re: Математика естественно-единой теории взаимодействий

Номер сообщения:#11   morozov » Ср июн 12, 2019 20:32

Ну-ну. Куда Фейнману до местных дурачков.
Придется пресекать.

Ваша деятельность оскорбление научного сообщества. Попытка выдать писанину бездельника за труд.

Я таких держу только для кунсткамеры. Забаню пожалуй. Может навсегда, не умеете себя вести..
С уважением, Морозов Валерий Борисович

Ответить

Вернуться в «Оффтопик»