Сверхпроводимость, БКШ, успехи, странности и непонятности

Модераторы: morozov, mike@in-russia, Editor

Аватара пользователя
Миныч
Сообщения: 404
Зарегистрирован: Сб фев 07, 2009 21:50
Откуда: Ногинск
Контактная информация:

ББЛЛААТТные , а не куперовские пары

Номер сообщения:#1   Миныч » Ср ноя 24, 2010 12:47

Один из важнейших столпов БКШ: изотопический эффект в виде 1/(корня из массы изотопа) почил в бозе в 1961 году, когда у рутения экспериментально изотопический эффект не обнаружили.
Второй столп БКШ: что сверхпроводимость никак не связана с бозе конденсацией, тоже почила в бозе, так как сейчас "професссионалы" в унисон ворчат, что именно бозе конденсация куперовых пар и есть та самая когерентность, что вызывает и эффкект мейсснера и нулевое сопротивление. Читаем профессионала Гинзбурга.
Смотрим: http://ufn.ru/ru/articles/1997/4/f/
Гинзбург о теории сверхпроводимости БКШ писал(а): Любопытно, что в этой работе нет каких-либо указаний на бозе-эйнштейновскую конденсацию, но по существу дело именно в ней.
Неправ и Гинзбург, не заметил сноску в статье БКШ. Как раз авторы БКШ прямо указывали, что их теория никаким образом с бозе конденсацией не связана.
Переписываю сноску из статьи БКШ, переведенную на русский язык в книге, подаренной мне на Московской Областной Олимпиаде 1969, "Теория сверхпроводимости!":: стр. книги 107
В статье БКШ авторы пишут писал(а): Представленная нами картина отличается от предложенной Шафротом, Батлером и Блаттом [46], которые рассматривают образование псевдомолекул из пар электронов с противоположными спинами. Они показали, что если размер псевдомолекул меньше, чем среднее расстояниемежду ними, а также если удовлетворены остальные условия, то система проявляет свойства, подобные тем, которые имеет бозе-эйнштейновский газ из заряженных частиц, включая эффект Мейсснера и критическую температуру конденсации. Рассматриваемые нами пары не локализованы в таком смысле, и наш переход не аналогичен бозе-эйнштейновской конденсации.
Выделил фразы Миныч.

ЗЫ. Если же утверждать, что сверхпроводимость связана с бозе конденсацией, то тогда Нобелевсую надо было вручать Шафроту, Батлеру и Блатту. У них и пары электронов и бозе-конденсация :mrgreen:
Только пары уже не куперовские будут а типа БББЛЛЛАТТТные. :D

Второе ЗЫ Статья Шафрота, Баттлера и Блатта в той же книге "Теория серхпроводимости!": имеется. Как раз перед статьей БКШ.

ЗЫ номер 3. Читаем Нобелевского лауреата П W Андерсона: http://arxiv.org/ftp/arxiv/papers/1011/1011.2736.pdf
Андерсон вспоминает писал(а): It is not widely known that John Bardeen produced at least three wrong theories of superconductivity before BCS
что на одесском жаргоне значит: практически мало кто знает, что Джон Бардин есть автор по крайней мере трех неправильных теорий сверхпроводимости (пока не добрался до БКШ).
То есть возможно и 4х и пяти неправильных теорий :mrgreen:
Последний раз редактировалось Миныч Сб дек 04, 2010 8:26, всего редактировалось 1 раз.
1. Физики большие мастаки в подгонке теорий к фактам и фактов к теориям (Миныч).
2. Убеждения - более опасные враги истины, чем ложь (Ф. Ницше).
3. ВТСП: "здесь должен быть подземный ход" (Абдулла).
### Миныч: мой журнал ###

Аватара пользователя
morozov
Сообщения: 32291
Зарегистрирован: Вт май 17, 2005 18:44
Откуда: с Уралу
Контактная информация:

Re: Любителям сверхпроводимости ДЖ. БАРДИН, ДЖ. ШРИФФЕР

Номер сообщения:#2   morozov » Ср ноя 24, 2010 13:36

Было бы здорово. Если Бы Вы понимали то, что цитируете.
Еще лучше, если бы Вы, рассуждая о теории имели о ней представление... а не пользовались детскими воспоминаниями (кстати не помню ничего об областной олимпиаде, была Московская - для Москвы и области...потом все было опошлено: районные, ВТУЗовские и пр.)

см. далее:
"Согласно современной теории основному состоянию
сверхпроводника присущи некоторые характерные свойства
бозе-эйнштейновского конденсата. В пространстве импуль-
сов электроны связаны в пары таким образом, что пол-
ные импульсы каждой пары строго одинаковы. Однако
пары не локализуются в пространстве, в отличие от тео-
рии Шафрота, Блатта и Батлера, а спектр элементарных
возбуждений полностью отличается от спектра бозе-эйн-
штейновского газа. Таким образом, хотя и существуют
одинаковые свойства (в частности, очень важное свой~
ство ? упорядочение среднего импульса, происходящее на
больших расстояниях), различия между сверхпроводниками
и бозе-эйнштейновским конденсатом столь велики, что
аналогия между упомянутыми системами является далеко
не полной. Этот вопрос еще будет обсуждаться в ? 8
в связи с исследованием структуры волновых функций."
и далее:
"8.1. Образование парных конфигураций
Купер [73] показал, что в случае результирующего
притяжения две квазичастицы, находящиеся над фермиев-
ским фоном нормального металла, могут образовать свя-
занную пару с выигрышем в суммарной энергии. При
этом образование пары происходит и при сколь угодно
слабом притяжении. Этот очень важный результат сви-
детельствует о том, что для взаимодействия типа притя-
жения фермиевский фон неустойчив по отношению к об-
разованию таких связанных пар. .......
Выражение (8.9) можно использовать для выяснения
сходства и различия между сверхпроводящим основным
') F. J. Dyson, частное сообщение A957).
4*
52 ? 8. ПРИРОДА ВОЛНОВЫХ ФУНКЦИЙ СВЕРХПРОВОДНИКОВ
состоянием и основным состоянием конденсированных
бозе-эйнштейновских пар, а также для установления связи
с теорией Шафрота, Блатта и Батлера [88]. Как показали
эти авторы, бозе-эйнштейновский конденсат, состоящий
из пар, может быть также описан произведением иден-
тичных функций отдельных пар. Процесс антисимметри-
зации не должен сильно изменить характера состояния,
если протяженность волновой функции пары мала по срав-
нению с средним расстоянием между парами. В этом
случае входяшие в сумму (8.9) функции, отличающиеся
друг от друга обменом частицей между двумя или боль-
шим количеством пар (например, замена гх на г3 и на-
оборот, но без одновременной замены г2 на г4), сильно
не перекрываются. Поэтому система в качественном отно-
шении будет вести себя подобно конденсированному бозе-
эйнштейновскому газу. Если, однако, размер пар велик
по сравнению с расстоянием между парами, как это и
имеет место в реальных сверхпроводниках, то антисим-
метризация вносит существенные новые черты. Как упо-
миналось ранее, полный спектр возбуждений сверхпро-
водника является по существу спектром квазичастиц, под-
чиняющихся статистике Ферми ? Дирака. Имеется только
небольшое число коллективных возбуждений, соответ-
ствующих движению пары квазичастиц в связанном со-
стоянии. Однако соответствующие энергии возбуждения
лишь слегка меньше ширины энергетической щели. Дви-
жение таких связанных пар сильно отличается от движения
индивидуальных пар, которое имело бы место в случае
системы Бозе ? Эйнштейна. "


стр. 160
"Мы попытались дать физическую картину сверхпро-
водника в терминах основного состояния и спектра его
элементарных возбуждений. Незатухающий ток и эффект
Мейсснера связаны с дальнодействующей корреляцией им-
пульсов спаренных электронов в основном состоянии. Тео-
рия развивалась в направлении, предложенном Ф. и Г. Лон-
донами с учетом изменений, сделанных Пиппардом в связи
с введением длины когерентности. Несмотря на некото-
рую аналогию с бозе-эйнштейновской конденсацией, имеются
также заметные различия, так что по существу такая
аналогия является далеко не полной. Наиболее сущест-
венными возбуждениями являются квазичастицы, подчи-
няющиеся статистике Ферми. Тепловые возбуждения не
разрушают дальнодействующей корреляции импульсов, пока
температура не достигает критического значения.
Необходимо дальнейшее развитие теории для деталь-
ного объяснения свойств сверхпроводников с большим
электронно-фононным взаимодействием и низкими темпе-
ратурами Дебая, для которых приближение слабой связи
не является удовлетворительным. Это относится, в част-
ности, к свинцу и ртути, свойства которых существенно
отклоняются от приближенного закона соответственных
состояний, справедливого для большинства других сверх-
проводников. Возможно, что отсутствие согласия теории
с экспериментом для случая, когда электронная теплопро-
водность ограничена рассеянием на фононах, частично
объясняется отклонением реальных сверхпроводников
от сверхпроводников, рассматриваемых в пределе слабой
связи. "
С уважением, Морозов Валерий Борисович

Аватара пользователя
Миныч
Сообщения: 404
Зарегистрирован: Сб фев 07, 2009 21:50
Откуда: Ногинск
Контактная информация:

Re: Любителям сверхпроводимости ДЖ. БАРДИН, ДЖ. ШРИФФЕР

Номер сообщения:#3   Миныч » Ср ноя 24, 2010 14:03

так я как раз и пишу что ПЕРВОНАЧАЛЬНО бардин и шриффер открещивались от бозе конденсации и Блаттных пар.
Теми же словами, которые были в из первоначальной статье БКШ
Год то посмотрите вашей книги бардина и шриффера! 1961!!!!!!
А гинзбург, которого я цитировал, писал это в 1997!!!
Все течет, все меняется!
А вы, гражданин Морозов, просто подтверждаете мои слова цитатами, только не 1957 года (БКШ), а цитатами тех же авторов, только года 1961!
Вы нынешних авторов почитайте! Везде бозе конденсация.
Даже псевдощель в ВТСП хотят представить типа при псевдощели только пары, а сверхпроводимость: бозе конденсация.

ЗЫ. Еще раз прочитайте цитату из Гинзбурга. Что в ней непонятно? Гинзбург пишет, что что то БКШ ошибались, про бозе конденсацию ничего не пишут, а дело то как раз и есть в бозе конденсации!


Вы за большевиков или за коммунистов?
За БКШ или за Гинзбурга? :D

Моя олимпиада до опошления была, в область ехал только один, занявший первое место в районе. Остальные отдыхали. Я со вторым местом три года подряд отдыхал до 10 класса. В 10м почил на лаврах и по физике и по химии. Кстати, Черноголовка тогда в Ногинский район входила :mrgreen:
1. Физики большие мастаки в подгонке теорий к фактам и фактов к теориям (Миныч).
2. Убеждения - более опасные враги истины, чем ложь (Ф. Ницше).
3. ВТСП: "здесь должен быть подземный ход" (Абдулла).
### Миныч: мой журнал ###

Аватара пользователя
morozov
Сообщения: 32291
Зарегистрирован: Вт май 17, 2005 18:44
Откуда: с Уралу
Контактная информация:

Re: Любителям сверхпроводимости ДЖ. БАРДИН, ДЖ. ШРИФФЕР

Номер сообщения:#4   morozov » Ср ноя 24, 2010 18:45

Даже псевдощель в ВТСП хотят представить типа при псевдощели только пары, а сверхпроводимость: бозе конденсация.
Это нормально. Что тут ужасного?
Пары в псевдощели скорее всего есть, но, по моему мнению в проводиости не участвуют.
Это особенность ВТСП - аномально малая длина когерентности.
А псевдощель только одна из аномалий нормального состояния. Разгадка именно в этих аномалиях. только никто не знает какая.

Скушный Вы человек. Ворчите тут по поводу БКШ. А теория полный восторг! Конечно для ВТСП она никак не проходит и тот же Же Максимов в начале эпопеи категорически утверждал. Он и сейчас не очень категорично голосует за фононный механизм, но это от безрыбья...
БКШ отлично работает для новых сверхпроводников вроде фуллеренов, но для купратов по-прежнему не годится. Т.е. механизм спаривания совершенно не ясен.
Все течет, все меняется!
Только не БКШ. Конечно прогресс огромный, научились считать почти все и для БКШ материалов все сходится более менее... научились объяснять многие аномальные старые материалы.
С ВТСП все не так расчеты не попадают...вроде получается изолятор. это данные старые лет 20 тому назад, как сейчас обстоят дела не знаю. Тут тоже загадка....
в область ехал только один, занявший первое место в районе.
Вот и я про эту глупость. Районные олимпиады это пошло. На московские (МГУ) кто пришел тот и участник...как может РОНО отобрать способных ? Тем более посылать одного от района... глупость! Отличники не всегда хорошо соображают.
Вы нынешних авторов почитайте! Везде бозе конденсация.

Вы похоже ничего не читали.

Еще из книги, наслаждайтесь:
"? 17. ЗАКЛЮЧЕНИЕ
Как мы видели, согласие между экспериментом и пред-
сказаниями микроскопической теории, основанной на упро-
щенной модели, в общем случае много лучше, чем этого
можно было ожидать. Ряд экспериментальных данных хо-
рошо подтверждает: 1) факт наличия зависящей от темпе-
ратуры энергетической щели; 2) существование заметного
когерентного влияния волновых функций пар на величину
матричных элементов и вероятности переходов, 3) нело-
кальную теорию, объясняющую электромагнитные свой-
ства, и 4) наличие быстрого перехода от сверхпроводящего
?поведения? к нормальному, когда hta становится больше
ширины щели. Теория объясняет появление перехода вто-
рого рода при Тс, эффект Мейсснера и метастабильность
незатухающего тока. Вопросы, возникшие по поводу гра-
диентной инвариантности теории, были полностью разре-
шены. Были указаны некоторые возможные объяснения
сдвига Найта и соответствующего спинового парамагне-
тизма электронов.
Мы попытались дать физическую картину сверхпро-
водника в терминах основного состояния и спектра его
элементарных возбуждений. Незатухающий ток и эффект
Мейсснера связаны с дальнодействующей корреляцией им-
пульсов спаренных электронов в основном состоянии. Тео-
рия развивалась в направлении, предложенном Ф. и Г. Лон-
донами с учетом изменений, сделанных Пиппардом в связи
с введением длины когерентности. Несмотря на некото-
рую аналогию с бозе-эйнштейновской конденсацией, имеются
также заметные различия, так что по существу такая
аналогия является далеко не полной. Наиболее сущест-
венными возбуждениями являются квазичастицы, подчи-
няющиеся статистике Ферми. Тепловые возбуждения не
разрушают дальнодействующей корреляции импульсов, пока
температура не достигает критического значения.
Необходимо дальнейшее развитие теории для деталь-
ного объяснения свойств сверхпроводников с большим
электронно-фононным взаимодействием и низкими темпе-
ратурами Дебая, для которых приближение слабой связи
не является удовлетворительным. Это относится, в част-
ности, к свинцу и ртути, свойства которых существенно
отклоняются от приближенного закона соответственных
состояний, справедливого для большинства других сверх-
проводников. Возможно, что отсутствие согласия теории
с экспериментом для случая, когда электронная теплопро-
водность ограничена рассеянием на фононах, частично
объясняется отклонением реальных сверхпроводников
от сверхпроводников, рассматриваемых в пределе слабой
связи.
В вычислениях, которые были выполнены до настоя-
щего времени, не учитывались эффекты зонной структуры,
за исключением тех случаев, когда они могли быть от-
ражены введением изотропной эффективной массы. Известно,
что эффекты анизотропии существенны для нормальных
металлов; то же относится и к сверхпроводникам. Из экспе-
риментов по затуханию ультразвука в монокристаллах
олова следует, что свойства энергетической щели раз-
личны в различных направлениях. Анизотропия энергети-
ческой щели объясняет, вероятно, отклонения наблюдае-
мой теплопроводности от теоретических значений при
сверхнизких температурах.
Одним из наиболее важных вопросов, которые до сих
пор остаются еще открытыми, является вопрос о крите-
рии сверхпроводимости и, в частности о том, как именно
кулоновское отталкивание противодействует электрон-фо-
нонному притяжению, и тем мешают появлению сверхпро-
водимости. Представляется вероятным, что для этого
нужно рассмотреть эффекты конечного времени жизни
квазичастичных возбуждений в нормальном состоянии. Хотя
микроскопическая теория согласуется качественно с эм-
пирическими правилами Маттиаса, еще очень много надо
сделать, прежде чем можно будет дать даже грубые тео-
ретические оценки критических температур для реальных
веществ, в том числе сплавов.
В связи с экспериментами Маттиаса и др., посвящен-
ными ферромагнетизму и сверхпроводимости, возникло
много интересных вопросов. Могут ли ферромагнетизм
и сверхпроводимость сосуществовать в одной и той же
области кристалла или это имеет место только для всего
образца в целом? Почему имеется такая тесная связь между
сверхпроводящими соединениями и соединениями, стано-
вящимися ферромагнитными при малых присадках к ним
редких земель (/-электронов)? Существуют ли другие ме-
ханизмьь ответственные за сверхпроводимость, кроме
электронно-фононного взаимодействия? Так, Сул пред-
положил 1), что может иметь место эффективное взаимо-
действие между валентными электронами, возникающее
в результате взаимодействия между валентными электро-
нами и d-электронами 2).

') Н. S u h 1, частное сообщение.
2) В работе [273*] обнаружено отсутствие изотопического
эффекта в сверхпроводящем рутении, что указывает на возник-
новение сверхпроводимости не за счет взаимодействия электро-
нов с решеткой. Отметим, что в работе [224] были высказаны
соображения в пользу того, что в ферромагнетиках притяжение
между электронами может быть связано с обменом спиновыми
возбуждениями (магнонами). ? Прим. ред. "
"В настоящем обзоре мы обсудили явление сверхпро-
водимости только с точки зрения его существования в ме-
таллах. Вслед за первоначальным предположением Бора,
Моттельсона и Пайнса [229?234] было проведено под-
робное рассмотрение аналогичных, приводящих к образо-
ванию . пар, взаимодействий в ядрах. Существуют указа-
ния на наличие щели в спектре возбуждения ядер, а также
на существование других явлений, свойственных сверх-
проводимости. Имеется прямая аналогия между эффек-
том Мейсснера и тем фактом, что момент инерции вра-
щающихся ядер значительно меньше момента инерции
твердого тела. Силы Кориолиса, возникающие во вра-
щающейся системе отсчета в первом приближении, экви-
валентны силам, обусловленным магнитным полем. Умень-
шение момента инерции по сравнению с его ?твердотельным?
значением указывает на наличие большого тока частиц,
текущего во вращающейся системе навстречу вращению.
Этот ток соответствует диамагнитному току в случае эф-
фекта Мейсснера. Оболочечная структура, относительно
малый размер и небольшое число частиц в ядрах вносят
здесь усложнения, отсутствующие в металлах. Мы упоми-
нали о возможности существования сверхтекучести в Не3,
где пары скорее всего могут образовываться в rf-состоя-
нии [181, 235]. Намбу [236] предложил теорию сверхпро-
водимости для элементарных частиц, в которой масса
нуклонов определяется энергетической щелью. Мезоны же
рассматриваются как низколежащие коллективные или экси-
тоноподобные состояния. Таким образом, может оказаться,
что сверхпроводимость ? общее явление для всех ферми-
систем. "
С уважением, Морозов Валерий Борисович

Аватара пользователя
Миныч
Сообщения: 404
Зарегистрирован: Сб фев 07, 2009 21:50
Откуда: Ногинск
Контактная информация:

Тем кто хочет разобраться в сверхпроводимости

Номер сообщения:#5   Миныч » Ср ноя 24, 2010 23:11

Насчет Олимпиад. Принцип отбора: олимпийский был. Ничего лучшего человечество не придумало. Это лучше, чем отбор тренерами. Американцам надо отдать должное: победил на первенстве США, значит едешь дальше. Болел или еще какие "уважительные" причины не в счет. Олимпиада МГУ, из тех кто пришел: это для москвичей может быть и полезно, но Москва в СССР, это 3% населения, а таланты зависят не от географии и не от расы: стохастически случайно. А сейчас это вообще отбор по денежности родителей.

Аномально малая длина когерентности означает, что на длине в 2-3 ячейки кристалла электронная волна практически полностью отражается назад, а отраженная отражается почти полностью в падающую, то есть это показатель величины сопротивления при Т>Тк и одновременно матричного элемента между падающей и отраженной волной, то есть величины щели и Тк. Отражение от решетки кристалла может быть гораздо сильнее, чем от сверхизлученных фононов, потому и Тк ВТСП гораздо выше Тк для фононной сверхпроводимости. Фононы в ВТСП эффект второго порядка малости. Ими можно пренебречь.
Собственно деление на диэлектрики (изоляторы), металлы и полупроводники основано на зонной теории: щель в изоляторах возникает как раз из-за брегговского отражения электронных волн.

Для сверхпроводников неустойчивость образования сверхпроводящей щели возникает потому, что рассталкиваются не те уровни, которые рассматриваются в обычной зонной теории, а совершенно другие. Точнее отталкиваются и те и другие, но кто сильнее, тот и прав. Где энергетически выгоднее. Сверхпроводящая щель в ВТСП это тоже брегговское отражение, нужно только правильно выбрать электронные уровни, для которых брегговское отражение дает более низкие по энергии уровни, чем простые уровни по теории Блоха. Заполненные "сверхпроводящие" уровни в сумме дают не равный нулю ток.

Если же току некуда течь, то возникает отраженный от границы макроскопический ток и в сумме ток будет ноль.

Псевдощель, тоже последствие брегговского отражения электронов в кристалле. Только там такие состояния электронов рассталкиваются, что это не обычные блоховские состояния, а особые, при этом средний ток в сумме равен нулю. И щель диэлектрическая по нужным направлениям.

Что значит не блоховские состояния? А это означает, что нарушается основное условие теоремы Блоха: периодичность кристалла спонтанно нарушается. Нарушается вроде совсем не намного. И не так, как при удвоении периода (нестабильность Пайерлса). Меняется так, что появляется нечто похожее на страйпы и волны зарядовой плотности. Только это волны зарядовой плотности и страйпы не фононного типа, а совсем другого!!!!

Точно также и со сверхтекучестью в жидком гелии: гелиевая "волна" одного атома отражается от ближайшего окружения и интерферирует сама с собой, в результате находит пониженный уровень энергии, при котором выгоднее энергетически хоть куда нибудь течь ("когерентно" со своим окружением), только не стоять на месте. :D
1. Физики большие мастаки в подгонке теорий к фактам и фактов к теориям (Миныч).
2. Убеждения - более опасные враги истины, чем ложь (Ф. Ницше).
3. ВТСП: "здесь должен быть подземный ход" (Абдулла).
### Миныч: мой журнал ###

Аватара пользователя
morozov
Сообщения: 32291
Зарегистрирован: Вт май 17, 2005 18:44
Откуда: с Уралу
Контактная информация:

Re: Любителям сверхпроводимости ДЖ. БАРДИН, ДЖ. ШРИФФЕР

Номер сообщения:#6   morozov » Чт ноя 25, 2010 1:47

электронная волна практически полностью отражается назад...
Для сверхпроводников неустойчивость образования сверхпроводящей щели возникает потому, что рассталкиваются не те уровни, которые рассматриваются в обычной зонной теории, а совершенно другие.....
Забавно! Почитали бы учебник... Конечно Абрикосова Вам не одолеть. Но есть учебники попроще. Бардин-Шрифер один из них.
Ну, тренируйтесь я по мере сил буду бить, для Вашей пользы... пока это занятно.
Вы не комментировать не можете? Если так хотя бы читайте чего пишите... Конечно не зная предмета все равно смешно получается.
Думаю бесполезно. Физики конечно можно и прочитать, но у Вас нет ощущения красоты, да и фантазия не развита.


Олимпиады это не соревнования. Это выявление способных .. очень малая часть преподавателей знает свой предмет в достаточной степени. Отличники и натасканные как раз не перспективны...

Впрочем есть Квант, олимпиадные сборники задач.
С уважением, Морозов Валерий Борисович

Аватара пользователя
Миныч
Сообщения: 404
Зарегистрирован: Сб фев 07, 2009 21:50
Откуда: Ногинск
Контактная информация:

Re: Любителям сверхпроводимости ДЖ. БАРДИН, ДЖ. ШРИФФЕР

Номер сообщения:#7   Миныч » Чт ноя 25, 2010 2:43

Вы, гражданин Морозов, забавны как никогда :D
Кто то же Мессбауэру тоже советовал учебнички почитать в свое время.
Простые ларчики, простыми словами, простыми ключиками открываются... Простейший в принципе эффект Мессбауэра.
Не нужны там ни книжки абрикосова, ни ландау, а вот надо же: Нобелевская премия :(
Может быть вы еще Бурбаки мне посоветуете почитать? Или Капитал Карла Маркса?
От чтения голова пухнет. Вы помешаны на чтении, давно пора самому писать, а вы все читаете :mrgreen:
Не то читаете! В детстве упустили прочитать "Золотой ключик" известной династии физиков Толстых из города Ленинграда. Это уже неисправимо. Вам уже ничего лично написать не удастся.
....Ничего личного.

Спорим, теория ВТСП не сложнее теории эффекта Мессбауэра?!
И в обоих теориях (ВТСП и Мессбауэра) "отдача всего тела" задействована. Так как "все тело" в движение приходит, и там и там. :mrgreen:

ЗЫ. А ко мне уже 3 человека зашли с этой темы, посмотреть что за книжка "Теория сверхпроводимости". Московские IP не учитываем.
1. Физики большие мастаки в подгонке теорий к фактам и фактов к теориям (Миныч).
2. Убеждения - более опасные враги истины, чем ложь (Ф. Ницше).
3. ВТСП: "здесь должен быть подземный ход" (Абдулла).
### Миныч: мой журнал ###

Аватара пользователя
morozov
Сообщения: 32291
Зарегистрирован: Вт май 17, 2005 18:44
Откуда: с Уралу
Контактная информация:

Re: Любителям сверхпроводимости ДЖ. БАРДИН, ДЖ. ШРИФФЕР

Номер сообщения:#8   morozov » Чт ноя 25, 2010 3:58

Простые ларчики, простыми словами
Возможно... только слова придется выучить!
И научиться расставлять их так что б появилось подобие смысла.
Может быть вы еще Бурбаки мне посоветуете почитать? Или Капитал Карла Маркса?
Читайте! Это Ваша голова, забивайте любой информацией... места у Вас много...
Вы помешаны на чтении, давно пора самому писать, а вы все читаете..
Вы советуете?
Ерунда на форумах конечно бодрит, но иногда так надоедает людская глупость.. что уже не бодрит, а раздражает.
Не подумайте, Ваше словотворчество зело веселит... Продолжайте... но пока премия на олимпиаде самое большое Ваше достижение.
Все-таки не зная что такое щель рассуждать о псевдощели странно. Да и термины желательно применять не придуманные.
Если всерьез, надо прочитать про основное состояние ферми-жидкости при наличии притяжения. Потрясающий результат!

Кстати тема про БКШ и к ВТСП не относится...
Вам уже ничего лично написать не удастся.
И не собираюсь писать. Я блоги не пишу. Это удел фриков.
Вы уж сами готовьте нобелевскую речь.

А я даже не рассказываю о своей работе на форумах. Для этого есть другие места и другие люди.
С уважением, Морозов Валерий Борисович

Аватара пользователя
Миныч
Сообщения: 404
Зарегистрирован: Сб фев 07, 2009 21:50
Откуда: Ногинск
Контактная информация:

Re: Любителям сверхпроводимости ДЖ. БАРДИН, ДЖ. ШРИФФЕР

Номер сообщения:#9   Миныч » Чт ноя 25, 2010 13:44

Раз тема про БКШ, то могу привести цитату Андерсона, как авторы БКШ несколько лет доказывали, что их теория для изотопического эффекта верна, вплоть до 1961 года, когда оказалось у рутения его нет вообще.

Авторов БКШ пришлось убеждать несколько лет, что изотоп эффект у них берется с потолка: определяется параметром ообрезания, который они решили почему то взять именно омега Дебая, причем без какого либо поправочного коэффициента.

Если бы на момент написания теории БКШ было бы известно, что в рутении изотоп эффекта нет, была бы их статья принята в печать? Повезло ребятам :mrgreen:
1. Физики большие мастаки в подгонке теорий к фактам и фактов к теориям (Миныч).
2. Убеждения - более опасные враги истины, чем ложь (Ф. Ницше).
3. ВТСП: "здесь должен быть подземный ход" (Абдулла).
### Миныч: мой журнал ###

Аватара пользователя
morozov
Сообщения: 32291
Зарегистрирован: Вт май 17, 2005 18:44
Откуда: с Уралу
Контактная информация:

Re: Любителям сверхпроводимости ДЖ. БАРДИН, ДЖ. ШРИФФЕР

Номер сообщения:#10   morozov » Чт ноя 25, 2010 14:06

Если бы на момент написания теории БКШ было бы известно, что в рутении изотоп эффекта нет, была бы их статья принята в печать? Повезло ребятам
Этот не имело бы никакого значения.
Авторов БКШ пришлось убеждать несколько лет, что изотоп эффект у них берется с потолка: определяется параметром ообрезания, который они решили почему то взять именно омега Дебая, причем без какого либо поправочного коэффициента.
Я же Вам говорил, что для того, что б не смешить публику надо прочитать учебник.
А полемика Андерсона с Бардиным никакого отношения к физике не имеют. Это треп в котором Андесон несет полную ахинею... Его холоны никто всерьез не обсуждает... Если бы Вы имели бы такую репутацию как у Андерсона Вам тоже было бы дозволено нести полную чушь... Кстати репутация Андерсона ничто по сравнению с репутацией Бардина.

Кстати поправки к БКШ считают ... насколько успешно не интересовался.. но натянуть их на ВТСП не удается.
С уважением, Морозов Валерий Борисович

Аватара пользователя
morozov
Сообщения: 32291
Зарегистрирован: Вт май 17, 2005 18:44
Откуда: с Уралу
Контактная информация:

Re: Любителям сверхпроводимости ДЖ. БАРДИН, ДЖ. ШРИФФЕР

Номер сообщения:#11   morozov » Пт апр 22, 2011 15:33

Углеводородные сверхпроводники

Углеводороды играют чрезвычайно важную роль в нашей жизни ? хотя бы потому, что они (а именно ? ацены) составляют основу нефти. Но сообщение [1] из Японии о регистрации в легированном пицене C22H14 сверхпроводимости, да еще и почти высокотемпературной, оказалось довольно неожиданным. Плоская молекула пицена состоит из пяти связанных друг с другом бензольных колец (рис. 1) и фактически представляет собой небольшой фрагмент графена, окаймленный атомами водорода.


Изображение
Рис. 1. Молекула пицена (вверху) и ее энергетический спектр (внизу).

Изображение
Рис. 2. Структура твердого пицена.

В [1] за основу был взят молекулярный кристалл (твердое тело), в котором эти молекулы образуют регулярную периодическую структуру (рис. 2), как атомы в металле.

Взаимодействие между молекулами C22H14 в кристалле очень слабое, что делает возможным его интеркалирование атомами других элементов. Сам по себе такой кристалл является диэлектриком, но после интеркаляции достаточного количества атомов щелочного металла становится проводником: на незанятой LUMO-орбитали (рис. 1) появляются электроны, которые участвуют в переносе электрического тока. Как обнаружено авторами [1], в KxC22H14 с x≈3 имеет место сверхпроводимость второго рода с Tc = 18 К и Hc1 = 380 Э. В немалой степени этому, по-видимому, способствует большая плотность электронных состояний на уровне Ферми, обусловленная слабым перекрытием молекулярных орбиталей и, следовательно, узостью разрешенной энергетической зоны. Как показано в [1], молекулярные кристаллы RbxC22H14 также являются сверхпроводящими.

Итак, открыт новый класс органических сверхпроводников. А может, и нефть попробовать чем-нибудь полегировать-поинтеркалировать? Вдруг окажется сверхпроводящей? Ведь ее у нас много. Но вот только перестанем ли мы даже в этом случае быть сырьевой державой и сможем ли наконец-то перейти на долгожданный ?инновационный путь развития?? Вопрос, конечно, риторический?

Л.Опенов
С уважением, Морозов Валерий Борисович

Аватара пользователя
Alex Barri
Сообщения: 983
Зарегистрирован: Пт дек 12, 2008 15:07

Re: Любителям сверхпроводимости ДЖ. БАРДИН, ДЖ. ШРИФФЕР

Номер сообщения:#12   Alex Barri » Сб апр 23, 2011 1:59

morozov писал(а):
Итак, открыт новый класс органических сверхпроводников. А может, и нефть попробовать чем-нибудь полегировать-поинтеркалировать? Вдруг окажется сверхпроводящей? Ведь ее у нас много. Но вот только перестанем ли мы даже в этом случае быть сырьевой державой и сможем ли наконец-то перейти на долгожданный ?инновационный путь развития?? Вопрос, конечно, риторический?

Л.Опенов
вопрос интригующий, но будет "как всегда" : "вы нам дайте денег, а мы еще подумаем, стоит ли вообще колупаться, или нет". В РФ-СССР на эту тему не сделано вообще ни одного открытия. Это же надо работать, думать, иметь воображение... Ощем Петрики. А дурачков-энтузиастов в РФ больше нет.

Аватара пользователя
morozov
Сообщения: 32291
Зарегистрирован: Вт май 17, 2005 18:44
Откуда: с Уралу
Контактная информация:

Re: Любителям сверхпроводимости ДЖ. БАРДИН, ДЖ. ШРИФФЕР + Ра

Номер сообщения:#13   morozov » Вт май 10, 2011 0:25

Сверхпроводник Sr2RuO4 ? электронный аналог сверхтекучего 3He
Вскоре после создания в 1957 году теории БКШ для "обычной" электрон-фононной сверхпроводимости, Кон и Латтинжер предложили обобщение этой теории на случай спаривания за счет межэлектронного взаимодействия [1]. Напомним, что согласно БКШ два электрона вблизи поверхности Ферми образуют связанное состояние (куперовскую пару), когда их притяжение вследствие обмена фононами преобладает над кулоновским отталкиванием (это происходит при температуре ниже критической температуры Tc). Куперовская БКШ-пара представляет собой изотропное синглетное образование с нулевым угловым моментом (l=0, то есть s-волна); полный спин электронов в паре S=0, то есть спины электронов ориентированы в противоположных направлениях.

Кон и Латтинжер показали, что даже если результирующее электрон-электронное взаимодействие является отталкивательным, оно все равно может привести к притяжению электронов и к формированию куперовских пар, но уже с более высокими значениями углового момента, например l=1 (p-волна) или l=2 (d-волна). Отметим, что при p-волновом спаривании координатная часть волновой функции является антисимметричной, поэтому ее спиновая часть должна быть симметричной, то есть полный спин двух электронов в паре S=1 (триплетное спаривание). Однако в простых металлах притяжение Кона-Латтинжера, согласно оценкам, чрезвычайно слабое, поэтому "необычное" сверхпроводящее состояние может реализоваться только при сверхнизких температурах. Сила такого притяжения должна быть существенно больше в переходных металлах и других соединениях, в которых электроны сосредоточены вблизи ионов. Более того, если металл близок к переходу в магнитоупорядоченное состояние, то эффективное притяжение электронов должно еще более возрастать за счет обмена магнитными флуктуациями. В 70-х годах триплетное p-волновое спаривание было экспериментально обнаружено в сверхтекучем 3He, представляющим собой незаряженную ферми-жидкость. Оставалось найти этот тип спаривания в заряженных (электронных) системах.

В течение довольно длительного времени кандидатами на "необычную" сверхпроводимость были соединения с тяжелыми фермионами. Но лишь недавно, после проведения непосредственных экспериментов, они сменили статус "кандидата" на статус "действительного члена" (да и то не все, а пока лишь UPt3 [2]). Примерно в это же время теоретики высказали предположение [3], что триплетное спаривание может реализоваться также в сверхпроводнике Sr2RuO4, имеющем довольно низкую Tc ~ 0.7K, но интересным своей изоструктурностью с ВТСП La2CuO4. Электроны в Sr2RuO4 формируют стандартную ферми-жидкость с четко определенной поверхностью Ферми (здесь имеется полное соответствие эксперимента с расчетами). Однако эффективная масса электронов в Sr2RuO4 необычно велика: она хоть и не такая большая, как в тяжелофермионных соединениях, но в 3 - 5 раз превышает массу свободного электрона, что указывает на сильное межэлектронное взаимодействие. К этому следует добавить, что магнитные моменты ионов Ru4+ имеют тенденцию к ферромагнитному упорядочению.

Серия недавних работ, опубликованных в "Nature" [4-6], однозначно решает вопрос в пользу триплетной p-волновой сверхпроводимости Sr2RuO4. Во-первых, исследования мюонного спинового резонанса позволили получить информацию об индуцированных магнитных моментах и установить, что в сверхпроводящем состоянии Sr2RuO4 имеет место нарушение симметрии относительно обращения времени [4], чего не может быть в сверхпроводнике с синглетным спариванием. Во-вторых, эксперименты по рассеянию нейтронов показали, что вихревая решетка в Sr2RuO4 обладает симметрией квадрата [5]. Это согласуется с расчетами, выполненными для триплетного сверхпроводника, причем ориентация вихревой решетки свидетельствует о том, что сверхпроводящее спаривание реализуется только на {xy}-"листе" поверхности Ферми, тогда как вся поверхность Ферми образована тремя "листами" с {xy}, {yz}, {zx} симметриями и цилиндрической топологией. Так попутно были объяснены результаты измерения удельной теплоемкости Sr2RuO4, из которых следовало, что в сверхпроводящем состоянии энергетическая щель присутствует лишь на части поверхности Ферми [7]. И, наконец, было установлено, что сдвиг Найта ЯМР-пиков атомов кислорода, который является мерой спиновой восприимчивости, не изменяется при сверхпроводящем переходе [6], тогда как при синглетном спаривании спиновая восприимчивость стремится к нулю при T-> 0. Экспериментальные данные по Sr2RuO4 лучше всего согласуются с p-волновым состоянием типа kx? iky (при этом куперовская пара есть линейная комбинация спиновых пар с осью квантования, перпендикулярной оси c) [6]. Интересно, что в UPt3 волновая функция имеет гораздо более сложный вид, чем обычная p-волна. Общий вывод таков [8]: сверхпроводящее состояние Sr2RuO4 представляет собой двумерный аналог так называемой A-фазы, одной из двух сверхтекучих фаз, наблюдаемых в 3He.

Таким образом, теория сверхпроводимости за счет межэлектронных взаимодействий подтверждена экспериментально. Но выяснилось, что (как, впрочем, и ожидалось) нефононный механизм спаривания приводит к очень низкой Tc. Кстати, одним из следствий p-волновой симметрии сверхпроводящего параметра порядка и низкой Tc является чрезвычайно высокая чувствительность "необычных" сверхпроводников к дефектам структуры. Так, например, сверхпроводимость удается наблюдать лишь в тех образцах Sr2RuO4, которые имеют остаточное удельное сопротивление меньше 1мкОм · см. Возникает вопрос: почему Tc медно-оксидных ВТСП более чем на два порядка выше, чем у рутенатов? И те, и другие имеют квазидвумерную кристаллическую структуру; и в тех, и в других присутствуют сильные спиновые корреляции. Может быть, причина резкого различия Tc кроется в различии нормальных состояний (T>Tc) рутенатов и купратов? В первых, как отмечено выше, электроны формируют ферми-жидкость, тогда как в ВТСП ферми-жидкостная картина ставится под сомнение (Ф.Андерсон и др.). Однако, по мнению Райса [8], это скорее симптом различия, нежели его истинная причина. Последняя, полагает Райс, может заключаться в разном характере спиновых флуктуаций (антиферромагнитных в ВТСП, но ферромагнитных в рутенатах).

Итак, практически полное понимание механизма сверхпроводимости рутенатов достигнуто за 4 года. Тем острее встает вопрос о механизме высокотемпературной сверхпроводимости оксидов меди, над которым бьются вот уже 13 лет... Л.Опенов

W.Kohn, J.M.Luttinger, Phys Rev. Lett., 1965, 15, p.524
H.Tou et al., Phys. Rev. Lett., 1996, 77, p.1374; Phys. Rev. Lett., 1998, 80, p.3129
T.M.Rice, M.Sigrist, J.Phys. C, 1997, 7, L643
G.M.Luke et al., Nature, 1998, 394, p.558
T.M.Riseman et al., Nature, 1998, 396, p.242
K.Ishida et al., Nature, 1998, 396, p.658
Y.Maeno et al., J. Low Temp. Phys., 1997, 105, p.1577
M.Rice et al., Nature, 1998, 396, p.627
С уважением, Морозов Валерий Борисович

Аватара пользователя
morozov
Сообщения: 32291
Зарегистрирован: Вт май 17, 2005 18:44
Откуда: с Уралу
Контактная информация:

Re: Любителям сверхпроводимости ДЖ. БАРДИН, ДЖ. ШРИФФЕР + Ра

Номер сообщения:#14   morozov » Пт май 20, 2011 10:07

Сверхпроводник Sr2RuO4 ? электронный аналог сверхтекучего 3He

Вскоре после создания в 1957 году теории БКШ для "обычной" электрон-фононной сверхпроводимости, Кон и Латтинжер предложили обобщение этой теории на случай спаривания за счет межэлектронного взаимодействия [1]. Напомним, что согласно БКШ два электрона вблизи поверхности Ферми образуют связанное состояние (куперовскую пару), когда их притяжение вследствие обмена фононами преобладает над кулоновским отталкиванием (это происходит при температуре ниже критической температуры Tc). Куперовская БКШ-пара представляет собой изотропное синглетное образование с нулевым угловым моментом (l=0, то есть s-волна); полный спин электронов в паре S=0, то есть спины электронов ориентированы в противоположных направлениях.

Кон и Латтинжер показали, что даже если результирующее электрон-электронное взаимодействие является отталкивательным, оно все равно может привести к притяжению электронов и к формированию куперовских пар, но уже с более высокими значениями углового момента, например l=1 (p-волна) или l=2 (d-волна). Отметим, что при p-волновом спаривании координатная часть волновой функции является антисимметричной, поэтому ее спиновая часть должна быть симметричной, то есть полный спин двух электронов в паре S=1 (триплетное спаривание). Однако в простых металлах притяжение Кона-Латтинжера, согласно оценкам, чрезвычайно слабое, поэтому "необычное" сверхпроводящее состояние может реализоваться только при сверхнизких температурах. Сила такого притяжения должна быть существенно больше в переходных металлах и других соединениях, в которых электроны сосредоточены вблизи ионов. Более того, если металл близок к переходу в магнитоупорядоченное состояние, то эффективное притяжение электронов должно еще более возрастать за счет обмена магнитными флуктуациями. В 70-х годах триплетное p-волновое спаривание было экспериментально обнаружено в сверхтекучем 3He, представляющим собой незаряженную ферми-жидкость. Оставалось найти этот тип спаривания в заряженных (электронных) системах.

В течение довольно длительного времени кандидатами на "необычную" сверхпроводимость были соединения с тяжелыми фермионами. Но лишь недавно, после проведения непосредственных экспериментов, они сменили статус "кандидата" на статус "действительного члена" (да и то не все, а пока лишь UPt3 [2]). Примерно в это же время теоретики высказали предположение [3], что триплетное спаривание может реализоваться также в сверхпроводнике Sr2RuO4, имеющем довольно низкую Tc ~ 0.7K, но интересным своей изоструктурностью с ВТСП La2CuO4. Электроны в Sr2RuO4 формируют стандартную ферми-жидкость с четко определенной поверхностью Ферми (здесь имеется полное соответствие эксперимента с расчетами). Однако эффективная масса электронов в Sr2RuO4 необычно велика: она хоть и не такая большая, как в тяжелофермионных соединениях, но в 3 - 5 раз превышает массу свободного электрона, что указывает на сильное межэлектронное взаимодействие. К этому следует добавить, что магнитные моменты ионов Ru4+ имеют тенденцию к ферромагнитному упорядочению.

Серия недавних работ, опубликованных в "Nature" [4-6], однозначно решает вопрос в пользу триплетной p-волновой сверхпроводимости Sr2RuO4. Во-первых, исследования мюонного спинового резонанса позволили получить информацию об индуцированных магнитных моментах и установить, что в сверхпроводящем состоянии Sr2RuO4 имеет место нарушение симметрии относительно обращения времени [4], чего не может быть в сверхпроводнике с синглетным спариванием. Во-вторых, эксперименты по рассеянию нейтронов показали, что вихревая решетка в Sr2RuO4 обладает симметрией квадрата [5]. Это согласуется с расчетами, выполненными для триплетного сверхпроводника, причем ориентация вихревой решетки свидетельствует о том, что сверхпроводящее спаривание реализуется только на {xy}-"листе" поверхности Ферми, тогда как вся поверхность Ферми образована тремя "листами" с {xy}, {yz}, {zx} симметриями и цилиндрической топологией. Так попутно были объяснены результаты измерения удельной теплоемкости Sr2RuO4, из которых следовало, что в сверхпроводящем состоянии энергетическая щель присутствует лишь на части поверхности Ферми [7]. И, наконец, было установлено, что сдвиг Найта ЯМР-пиков атомов кислорода, который является мерой спиновой восприимчивости, не изменяется при сверхпроводящем переходе [6], тогда как при синглетном спаривании спиновая восприимчивость стремится к нулю при T-> 0. Экспериментальные данные по Sr2RuO4 лучше всего согласуются с p-волновым состоянием типа kx? iky (при этом куперовская пара есть линейная комбинация спиновых пар с осью квантования, перпендикулярной оси c) [6]. Интересно, что в UPt3 волновая функция имеет гораздо более сложный вид, чем обычная p-волна. Общий вывод таков [8]: сверхпроводящее состояние Sr2RuO4 представляет собой двумерный аналог так называемой A-фазы, одной из двух сверхтекучих фаз, наблюдаемых в 3He.

Таким образом, теория сверхпроводимости за счет межэлектронных взаимодействий подтверждена экспериментально. Но выяснилось, что (как, впрочем, и ожидалось) нефононный механизм спаривания приводит к очень низкой Tc. Кстати, одним из следствий p-волновой симметрии сверхпроводящего параметра порядка и низкой Tc является чрезвычайно высокая чувствительность "необычных" сверхпроводников к дефектам структуры. Так, например, сверхпроводимость удается наблюдать лишь в тех образцах Sr2RuO4, которые имеют остаточное удельное сопротивление меньше 1мкОм · см. Возникает вопрос: почему Tc медно-оксидных ВТСП более чем на два порядка выше, чем у рутенатов? И те, и другие имеют квазидвумерную кристаллическую структуру; и в тех, и в других присутствуют сильные спиновые корреляции. Может быть, причина резкого различия Tc кроется в различии нормальных состояний (T>Tc) рутенатов и купратов? В первых, как отмечено выше, электроны формируют ферми-жидкость, тогда как в ВТСП ферми-жидкостная картина ставится под сомнение (Ф.Андерсон и др.). Однако, по мнению Райса [8], это скорее симптом различия, нежели его истинная причина. Последняя, полагает Райс, может заключаться в разном характере спиновых флуктуаций (антиферромагнитных в ВТСП, но ферромагнитных в рутенатах).

Итак, практически полное понимание механизма сверхпроводимости рутенатов достигнуто за 4 года. Тем острее встает вопрос о механизме высокотемпературной сверхпроводимости оксидов меди, над которым бьются вот уже 13 лет... Л.Опенов

W.Kohn, J.M.Luttinger, Phys Rev. Lett., 1965, 15, p.524
H.Tou et al., Phys. Rev. Lett., 1996, 77, p.1374; Phys. Rev. Lett., 1998, 80, p.3129
T.M.Rice, M.Sigrist, J.Phys. C, 1997, 7, L643
G.M.Luke et al., Nature, 1998, 394, p.558
T.M.Riseman et al., Nature, 1998, 396, p.242
K.Ishida et al., Nature, 1998, 396, p.658
Y.Maeno et al., J. Low Temp. Phys., 1997, 105, p.1577
M.Rice et al., Nature, 1998, 396, p.627
С уважением, Морозов Валерий Борисович

Аватара пользователя
morozov
Сообщения: 32291
Зарегистрирован: Вт май 17, 2005 18:44
Откуда: с Уралу
Контактная информация:

Re: Любителям сверхпроводимости ДЖ. БАРДИН, ДЖ. ШРИФФЕР + Ра

Номер сообщения:#15   morozov » Ср июн 29, 2011 9:40

Сверхпроводимость лития (Tc=20К, P=48ГПа)
Известно большое число теоретических расчетов, согласно которым легкие химические элементы должны быть сверхпроводниками с высокой критической температурой Tс. Для перевода в сверхпроводящее состояние их надо сжать при очень большом давлении. Например, для водорода оценки дают P > 400ГПа [1]. Такие давления трудно получить в лабораторных условиях, поэтому предсказания сверхпроводимости водорода пока остаются лишь предсказаниями.

Третьим по счету элементом в Периодической системе является литий. В отличие от водорода (который, прежде чем говорить о сверхпроводимости, надо сначала сжать до твердого металлического состояния, что само по себе весьма нелегко) литий является металлом уже при нормальном давлении. Поэтому можно ожидать, что давление, необходимое для перевода лития в сверхпроводящее состояние, существенно меньше, чем для водорода [2]. Однако исследованию электрических свойств лития при высоких давлениях препятствует его высокая химическая активность: будучи помещен в алмазную ячейку для сжатия, литий вступает в реакцию с алмазом, и ничего не получается?

В работе японских физиков из Osaka University и University of Tokyo [3] наконец-то было экспериментально доказано, что литий под давлением действительно становится сверхпроводником. Это происходит при P ? 30ГПа, причем увеличение P до 48ГПа ведет к росту Tc до 20К. Это ? самая высокая Tc для ?простых? одноэлементных сверхпроводников. Справедливости ради надо сказать, что вывод о сверхпроводимости лития был сделан в [3] лишь на основании измерений температурной зависимости электросопротивления. Авторам [3] не удалось измерить диамагнитный отклик (эффект Мейснера) из-за технических трудностей. Однако ?резистивная? Tc уменьшается при воздействии сильного магнитного поля (например, при P = 34ГПа величина Tc падает от 8К при H = 0 и до нуля при H = 3Тл), поэтому никто не сомневается, что в [3] наблюдали именно сверхпроводимость, а не ?паразитный? эффект.

Итак, для лития теоретические прогнозы подтвердились. Если они подтвердятся и для водорода, то мы получим сверхпроводник с комнатной критической температурой.

Phys. Rev. Lett. 1997, 78, 118

Phys. Rev. B 1997, 55, 15130
Nature 2002, 419, 597
С уважением, Морозов Валерий Борисович

Ответить

Вернуться в «Дискуссионный клуб / Debating-Society»